ИНВАРИАНТНЫЙ ЗАРЯД В КВАНТОВОЙ ТЕОРИИ ПОЛЯ

мультипликативная комбинация заряда и обезразмеренных функций Грина, инвариантная относительно преобразований ренормализационной группы и нормированная на заряд. В нек-рых схемах перенормировки И. з. совпадает с эффективным зарядом. И. з. является функцией импульсов, масс и зарядов и удовлетворяет функциональным и дифференциальным уравнениям ренормализационной группы с нулевой аномальной размерностью. Понятие И. з. было введено в 1955 Н. Н. Боголюбовым и Д. В. Ширковым. В квантовой теории поля И. з. отвечают каждой вершине взаимодействия. Так, в квантовой хромо- и электродинамике можно ввести следующие И. з.: \[ \begin{gathered} \bar{g}=g \Gamma\left(\left\{p^{2} / \lambda^{2}\right\}, m^{2} / \lambda^{2}, g\right) \prod_{i=1}^{3} G_{i}^{1 / 2}\left(p^{2} / \lambda^{2}, m^{2} / \lambda^{2}, g\right), \\ \bar{e}=e D^{1 / 2}\left(p^{2} / \lambda^{2}, m^{2} / \lambda^{2}, e\right), \end{gathered} \] где $g$ и $e-$ цветной и электрич. заряды соответственно, $\Gamma-$ трехглюонная вершина, $G$ и $D-$ глюонный и фотонный пропагаторы, $\lambda$ - точка нормировки, в к-рой И. з. равен обычному заряду. И. з., наряду с эффективным зарядом, играет ключевую роль в решении уравнений ренормализационной группы и при анализе ультрафиолетовых и инфракрасных асимптотик функций Грина. В более общем случае И. з. - ренорм-инвариантная функция, нормированная на заряд. Лит.: [1] Боголюбов Н. Н., Ширков Д. В., Введение в теорию квантованных полей, 4 изд., М., $1984 . \quad$ Д. И. Казаков.

мультипликативная комбинация заряда и обезразмеренных функций Грина, инвариантная относительно преобразований ренормализационной группы и нормированная на заряд. В нек-рых схемах перенормировки И. з. совпадает с эффективным зарядом. И. з. является функцией импульсов, масс и зарядов и удовлетворяет функциональным и дифференциальным уравнениям ренормализационной группы с нулевой аномальной размерностью. Понятие И. з. было введено в 1955 Н. Н. Боголюбовым и Д. В. Ширковым. В квантовой теории поля И. з. отвечают каждой вершине взаимодействия. Так, в квантовой хромо- и электродинамике можно ввести следующие И. з.: \[ \begin{gathered} \bar{g}=g \Gamma\left(\left\{p^{2} / \lambda^{2}\right\}, m^{2} / \lambda^{2}, g\right) \prod_{i=1}^{3} G_{i}^{1 / 2}\left(p^{2} / \lambda^{2}, m^{2} / \lambda^{2}, g\right), \\ \bar{e}=e D^{1 / 2}\left(p^{2} / \lambda^{2}, m^{2} / \lambda^{2}, e\right), \end{gathered} \] где $g$ и $e-$ цветной и электрич. заряды соответственно, $\Gamma-$ трехглюонная вершина, $G$ и $D-$ глюонный и фотонный пропагаторы, $\lambda$ - точка нормировки, в к-рой И. з. равен обычному заряду. И. з., наряду с эффективным зарядом, играет ключевую роль в решении уравнений ренормализационной группы и при анализе ультрафиолетовых и инфракрасных асимптотик функций Грина. В более общем случае И. з. - ренорм-инвариантная функция, нормированная на заряд. Лит.: [1] Боголюбов Н. Н., Ширков Д. В., Введение в теорию квантованных полей, 4 изд., М., $1984 . \quad$ Д. И. Казаков.