КАЛИБРОВОЧНОЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЕ

преобразование, описывающее переход к новому базису в зарядовом пространстве полей материи $\Psi(x)$ в окрестности пространственно-временной точки $x$ при одновременном компенсирующем преобразовании калибровочного поля $A_{\mu}(x)$. Бесконечно малое К. п. $\Psi \rightarrow \Psi^{\omega}, A_{\mu} \rightarrow A_{\mu}^{\omega}$ можно записать в виде: \[ \begin{gathered} \delta A_{\mu}=\partial_{\mu} \alpha-\left[A_{\mu}, \alpha\right]=\nabla_{\mu} \alpha, \\ \delta \Psi=\Gamma(\alpha) \Psi, \end{gathered} \] где $\omega(x) \approx 1+\alpha(x), \alpha(x)$ принадлежит алгебре Ли группы $\Omega$, $\Gamma(\alpha)-$ представление матрицы $\alpha$, соответствующее представлению группы $\Omega$, реализуемому полями материи $\Psi$, $\nabla_{\mu}$ - ковариантная производная. Множество преобразований (1) образует калибровочную группу, к-рую можно формально обозначить как $\tilde{\Omega}=\prod_{x} \Omega(x)$. См. также Глэшоу-Вайнберга-Салама модель. А. А. Славнов.

преобразование, описывающее переход к новому базису в зарядовом пространстве полей материи $\Psi(x)$ в окрестности пространственно-временной точки $x$ при одновременном компенсирующем преобразовании калибровочного поля $A_{\mu}(x)$. Бесконечно малое К. п. $\Psi \rightarrow \Psi^{\omega}, A_{\mu} \rightarrow A_{\mu}^{\omega}$ можно записать в виде: \[ \begin{gathered} \delta A_{\mu}=\partial_{\mu} \alpha-\left[A_{\mu}, \alpha\right]=\nabla_{\mu} \alpha, \\ \delta \Psi=\Gamma(\alpha) \Psi, \end{gathered} \] где $\omega(x) \approx 1+\alpha(x), \alpha(x)$ принадлежит алгебре Ли группы $\Omega$, $\Gamma(\alpha)-$ представление матрицы $\alpha$, соответствующее представлению группы $\Omega$, реализуемому полями материи $\Psi$, $\nabla_{\mu}$ - ковариантная производная. Множество преобразований (1) образует калибровочную группу, к-рую можно формально обозначить как $\tilde{\Omega}=\prod_{x} \Omega(x)$. См. также Глэшоу-Вайнберга-Салама модель. А. А. Славнов.