КВАЗИКЛАССИЧЕСКИЕ ТРАЕКТОРНО-КОГЕРЕНТНЫЕ СОСТОЯНИЯ

асимптотические по степеням $h^{1 / 2}$, $h \rightarrow 0$, решения эволюционных уравнений квантовой механики в форме волновых пакетов, локализованных в окрестности классической частицы; обобщают (коррелированные) когерентные состояния нерелятивистских квадратичных квантовых систем на случай произвольного внешнего поля и релятивистских квантовых систем. Такие решения построены методом комплексного ростка для уравнений Шредингера (см. [1]), Клейна-Гордона, псевдодифференциального уравнения типа Шредингера для релятивистской частицы (см. [2]), уравнения Дирака с аномальным взаимодействием Паули (см. [3]) (см. Дирака уравнение; асимптотические решения). В случае уравнения Шредингера со стационарным скалярным потенциалом решения подобного типа впервые построены в [4]. Для произвольной квантовой системы, имеющей классич. аналог, К. т.-к. с. реализуют предельный переход при $h \rightarrow 0$ из квантовой теории в классическую (в духе подхода Эренфеста в нерелятивистской квантовой механике (см. [5])): средние квантово-механические для полного набора наблюдаемых, рассчитанные по К. т.-к. с., в пределе при $h \rightarrow 0$ являются решениями классич. уравнений движения.

асимптотические по степеням $h^{1 / 2}$, $h \rightarrow 0$, решения эволюционных уравнений квантовой механики в форме волновых пакетов, локализованных в окрестности классической частицы; обобщают (коррелированные) когерентные состояния нерелятивистских квадратичных квантовых систем на случай произвольного внешнего поля и релятивистских квантовых систем. Такие решения построены методом комплексного ростка для уравнений Шредингера (см. [1]), Клейна-Гордона, псевдодифференциального уравнения типа Шредингера для релятивистской частицы (см. [2]), уравнения Дирака с аномальным взаимодействием Паули (см. [3]) (см. Дирака уравнение; асимптотические решения). В случае уравнения Шредингера со стационарным скалярным потенциалом решения подобного типа впервые построены в [4]. Для произвольной квантовой системы, имеющей классич. аналог, К. т.-к. с. реализуют предельный переход при $h \rightarrow 0$ из квантовой теории в классическую (в духе подхода Эренфеста в нерелятивистской квантовой механике (см. [5])): средние квантово-механические для полного набора наблюдаемых, рассчитанные по К. т.-к. с., в пределе при $h \rightarrow 0$ являются решениями классич. уравнений движения.