КЛАСТЕРНОЕ РАЗБИЕНИЕ

разбиение системы $\boldsymbol{N}$ частиц на $l$ подсистем $\omega_{1}, \omega_{2}, \ldots, \omega_{l}$ такое, что эти подсистемы имеют связанные состояния. Это означает, что операторы энергии подсистем $H_{\omega_{s}}$: \[ H_{\omega_{s}}=-\sum_{k \in \omega_{s}} \frac{1}{2 m_{k}} \Delta r_{k}+\sum_{i, j \in \omega_{s}} v_{i j}\left(r_{i}-r_{j}\right), \] рассматриваемые в центра масс системе, имеют дискретный спектр. К. р. тем самым характеризуется набором подсистем $\omega_{1}, \omega_{2}, \ldots, \omega_{l}$ и набором собственных функций \[ \left\{\psi_{j_{1}}\right\}_{1}^{N_{1}}, \quad\left\{\psi_{j_{2}}\right\}_{1}^{N_{2}}, \ldots,\left\{\psi_{j_{l}}\right\}_{1}^{N_{l}} \] где $N_{i}$ - число собственных функций дискретного спектра операторов $H_{\omega_{i}}$. В том случае, когда подсистема $\omega_{k}$ состоит лишь из одной частицы, соответствующая собственная функция $\psi_{j_{k}}$ считается равной 1.

разбиение системы $\boldsymbol{N}$ частиц на $l$ подсистем $\omega_{1}, \omega_{2}, \ldots, \omega_{l}$ такое, что эти подсистемы имеют связанные состояния. Это означает, что операторы энергии подсистем $H_{\omega_{s}}$: \[ H_{\omega_{s}}=-\sum_{k \in \omega_{s}} \frac{1}{2 m_{k}} \Delta r_{k}+\sum_{i, j \in \omega_{s}} v_{i j}\left(r_{i}-r_{j}\right), \] рассматриваемые в центра масс системе, имеют дискретный спектр. К. р. тем самым характеризуется набором подсистем $\omega_{1}, \omega_{2}, \ldots, \omega_{l}$ и набором собственных функций \[ \left\{\psi_{j_{1}}\right\}_{1}^{N_{1}}, \quad\left\{\psi_{j_{2}}\right\}_{1}^{N_{2}}, \ldots,\left\{\psi_{j_{l}}\right\}_{1}^{N_{l}} \] где $N_{i}$ - число собственных функций дискретного спектра операторов $H_{\omega_{i}}$. В том случае, когда подсистема $\omega_{k}$ состоит лишь из одной частицы, соответствующая собственная функция $\psi_{j_{k}}$ считается равной 1.