ЛАГРАНЖЕВО ОПИСАНИЕ ТУРБУЛЕНТНОСТИ

Описание турбулентного течения, при котором поток жидкости характеризуется не полем скорости $\boldsymbol{u}(\boldsymbol{x}, t)$ (то есть значениями скорости в фиксированных точках $\boldsymbol{x}$ пространства в данный момент времени $t$), а векторной функцией \[ X(x, t)=\left\{X_{1}(x, t), X_{2}(x, t), X_{3}(x, t)\right\}, \] задающей значения трех координат $X_{1}, X_{2}, X_{3}$ «жидкой частицы» (то есть очень малого выделенного объема жидкости), находившейся в некоторый заранее определенный начальный момент времени $t_{0}$ в заданной точке $\boldsymbol{x}=\left(x_{1}, x_{2}, x_{3}\right)$. Л. о. т. является естественным при изучении перемещения частиц в турбулентном потоке; поэтому оно широко используется в теории турбулентной диффузии, имеющей дело с рассеянием всевозможных примесей к жидкости турбулентными течениями (см. [1], [2]).

Описание турбулентного течения, при котором поток жидкости характеризуется не полем скорости $\boldsymbol{u}(\boldsymbol{x}, t)$ (то есть значениями скорости в фиксированных точках $\boldsymbol{x}$ пространства в данный момент времени $t$), а векторной функцией \[ X(x, t)=\left\{X_{1}(x, t), X_{2}(x, t), X_{3}(x, t)\right\}, \] задающей значения трех координат $X_{1}, X_{2}, X_{3}$ «жидкой частицы» (то есть очень малого выделенного объема жидкости), находившейся в некоторый заранее определенный начальный момент времени $t_{0}$ в заданной точке $\boldsymbol{x}=\left(x_{1}, x_{2}, x_{3}\right)$. Л. о. т. является естественным при изучении перемещения частиц в турбулентном потоке; поэтому оно широко используется в теории турбулентной диффузии, имеющей дело с рассеянием всевозможных примесей к жидкости турбулентными течениями (см. [1], [2]).