ЛАНДАУ ЗАТУХАНИЕ

Процесс затухания электромагнитного поля в бесстолкновительной плазме, описываемой Власова уравнением (предсказано Л. Д. Ландау, см. [1]). В случае, когда электроны имеют равновесное максвелловское распределение по скоростям, декремент затухания $\gamma_{k}$ электромагнитного поля определяется формулой \[ \gamma_{k}=\left(\frac{\pi}{8}\right)^{1 / 2} \frac{\omega_{0}}{\left(k r_{D}\right)^{3}} \exp \left\{-\frac{1}{2 k^{2} r_{D}^{2}}-\frac{3}{2}\right\} \] где $k$ - волновой вектор, $r_{D}$ - радиус Дебая, $\omega_{0}$ - плазменная частота. При распространении электромагнитной волны электроны, движущиеся со скоростью меньшей фазовой скорости волны, отбирают у нее энергию, а электроны, опережающие волну, отдают ей энергию. Поэтому, если функция распределения электронов является убывающей функцией энергии, то волна будет затухать. Этот механизм и обуславливает Л. З.

Процесс затухания электромагнитного поля в бесстолкновительной плазме, описываемой Власова уравнением (предсказано Л. Д. Ландау, см. [1]). В случае, когда электроны имеют равновесное максвелловское распределение по скоростям, декремент затухания $\gamma_{k}$ электромагнитного поля определяется формулой \[ \gamma_{k}=\left(\frac{\pi}{8}\right)^{1 / 2} \frac{\omega_{0}}{\left(k r_{D}\right)^{3}} \exp \left\{-\frac{1}{2 k^{2} r_{D}^{2}}-\frac{3}{2}\right\} \] где $k$ - волновой вектор, $r_{D}$ - радиус Дебая, $\omega_{0}$ - плазменная частота. При распространении электромагнитной волны электроны, движущиеся со скоростью меньшей фазовой скорости волны, отбирают у нее энергию, а электроны, опережающие волну, отдают ей энергию. Поэтому, если функция распределения электронов является убывающей функцией энергии, то волна будет затухать. Этот механизм и обуславливает Л. З.