ПОРОГ КАНАЛА РАССЕЯНИЯ, ОПРЕДЕЛЯЕМОГО КЛАСТЕРНЫМ РАЗБИЕНИЕМ С ПОДСИСТЕМАМИ $\omega_{1}, \omega_{2}, \ldots, \omega_{l}$ И СВЯЗАННЫМИ СОСТОЯНИЯМИ $\psi_{j_{1}}, \psi_{j_{2}}, \ldots, \psi_{j_{l}}$

величина \[ E_{A}=\sum_{k=1}^{l} \varepsilon_{j_{k}}, \quad A=\left\{j_{1}, j_{2}, \ldots, j_{l}\right\} \] где $\varepsilon_{j_{k}}-$ собственные значения операторов энергии $H_{\omega_{k}}$ подсистем \[ H_{\omega_{k}} \psi_{j_{k}}=\varepsilon_{j_{k}} \psi_{j_{k}} \] П. к. тесно связаны со спектральными свойствами оператора энергии системы $N$ частиц $H$ в центра масс системе. Именно, каждый канал рассеяния определяет ветвь непрерывного спектра оператора $H$, а число $E_{A}$ определяет начало этой ветви. См. Кластерное разбиение, Рассеяния канал, Многоканальное рассеяние.

величина \[ E_{A}=\sum_{k=1}^{l} \varepsilon_{j_{k}}, \quad A=\left\{j_{1}, j_{2}, \ldots, j_{l}\right\} \] где $\varepsilon_{j_{k}}-$ собственные значения операторов энергии $H_{\omega_{k}}$ подсистем \[ H_{\omega_{k}} \psi_{j_{k}}=\varepsilon_{j_{k}} \psi_{j_{k}} \] П. к. тесно связаны со спектральными свойствами оператора энергии системы $N$ частиц $H$ в центра масс системе. Именно, каждый канал рассеяния определяет ветвь непрерывного спектра оператора $H$, а число $E_{A}$ определяет начало этой ветви. См. Кластерное разбиение, Рассеяния канал, Многоканальное рассеяние.