РАВНОРАСПРЕДЕЛЕНИЯ ЭНЕРГИИ ПРИНЦИП

Для классических систем с квадратичным по фазовым переменным гамильтонианом (идеальный газ) каждому квадратичному члену соответствует вклад в энергию (в расчете на одну частицу), равный $\theta / 2$, где $\theta$ - температура в энергетических единицах. В частности, для одноатомного идеального трехмерного газа число таких квадратичных членов $l=3$ и полная энергия $\varepsilon=3 \theta / 2$. Для нелинейной $n$-атомной молекулы $l=6(n-1)$. Лит.: [1] Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Статистическая физика, ч. 1, М., $1976 . \quad$ Д. П. Санкович.

Для классических систем с квадратичным по фазовым переменным гамильтонианом (идеальный газ) каждому квадратичному члену соответствует вклад в энергию (в расчете на одну частицу), равный $\theta / 2$, где $\theta$ - температура в энергетических единицах. В частности, для одноатомного идеального трехмерного газа число таких квадратичных членов $l=3$ и полная энергия $\varepsilon=3 \theta / 2$. Для нелинейной $n$-атомной молекулы $l=6(n-1)$. Лит.: [1] Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Статистическая физика, ч. 1, М., $1976 . \quad$ Д. П. Санкович.