РЕЙНОЛЬДСА УРАВНЕНИЯ

осредненные уравнения гидродинамики турбулентного течения (в простейшем случае - несжимаемой жидкости), имеющие вид: \[ \frac{\partial \rho\left\langle u_{j}\right\rangle}{\partial t}=-\frac{\partial}{\partial x_{\alpha}}\left(\rho\left\langle u_{j}\right\rangle\left\langle u_{\alpha}\right\rangle+\langle p\rangle \delta_{j \alpha}-\left\langle\sigma_{j \alpha}\right\rangle-\tau_{j \alpha}\right), \] где угловые скобки \langle\rangle$-$ осреднение, $\sigma_{j \alpha}-$ вязкие напряжения, $\tau_{j \alpha}$ - дополнительные Рейнольдса напряжения, делающие эти уравнения незамкнутыми. Р. у. упрощаются для СГО-течений (статистически-стационарных и горизонтально-однородных), но все же остаются незамкнутыми. А. С. Монин.

осредненные уравнения гидродинамики турбулентного течения (в простейшем случае - несжимаемой жидкости), имеющие вид: \[ \frac{\partial \rho\left\langle u_{j}\right\rangle}{\partial t}=-\frac{\partial}{\partial x_{\alpha}}\left(\rho\left\langle u_{j}\right\rangle\left\langle u_{\alpha}\right\rangle+\langle p\rangle \delta_{j \alpha}-\left\langle\sigma_{j \alpha}\right\rangle-\tau_{j \alpha}\right), \] где угловые скобки \langle\rangle$-$ осреднение, $\sigma_{j \alpha}-$ вязкие напряжения, $\tau_{j \alpha}$ - дополнительные Рейнольдса напряжения, делающие эти уравнения незамкнутыми. Р. у. упрощаются для СГО-течений (статистически-стационарных и горизонтально-однородных), но все же остаются незамкнутыми. А. С. Монин.