БОРНА-ИНФЕЛЬДА УРАВНЕНИЯ

Максвелла уравнения для поля точечных источников в «вакууме» с нулевой проводимостью и материальными уравнениями \[ \boldsymbol{D}=\frac{\boldsymbol{E}-G \boldsymbol{B}}{L}, \quad \boldsymbol{H}=\frac{\boldsymbol{B}-G \boldsymbol{E}}{L}, \] где $L=\sqrt{1+F-G^{2}}-$ лагранжиан Б.-И. у., $F=\frac{B^{2}-E^{2}}{b^{2}}$, $G=\frac{B E}{b^{2}}$ и $b-$ константа порядка $10^{10} \mathrm{k} / \mathrm{M}^{2}$. Б.-И. у.- модель электродинамики, в к-рой источники отождествляются с сингулярными точками $D$, так что траектории источников определяются из уравнений порождаемого ими поля. При этом энергия, импульс и спин источников принимаются равными соответствующим величинам его поля. Лит.: [1] Born M., Infeld L., «Proc. Roy. Soc. Ser. A», 1934, v. 144, № 852, p. $425-52$; v. 147, № 862, p. 522-47; 1935, v. 150, № 869, p. 141-66; [2] Pryce M. H. L., там же, 1935, v. 150, № 869,

Максвелла уравнения для поля точечных источников в «вакууме» с нулевой проводимостью и материальными уравнениями \[ \boldsymbol{D}=\frac{\boldsymbol{E}-G \boldsymbol{B}}{L}, \quad \boldsymbol{H}=\frac{\boldsymbol{B}-G \boldsymbol{E}}{L}, \] где $L=\sqrt{1+F-G^{2}}-$ лагранжиан Б.-И. у., $F=\frac{B^{2}-E^{2}}{b^{2}}$, $G=\frac{B E}{b^{2}}$ и $b-$ константа порядка $10^{10} \mathrm{k} / \mathrm{M}^{2}$. Б.-И. у.- модель электродинамики, в к-рой источники отождествляются с сингулярными точками $D$, так что траектории источников определяются из уравнений порождаемого ими поля. При этом энергия, импульс и спин источников принимаются равными соответствующим величинам его поля. Лит.: [1] Born M., Infeld L., «Proc. Roy. Soc. Ser. A», 1934, v. 144, № 852, p. $425-52$; v. 147, № 862, p. 522-47; 1935, v. 150, № 869, p. 141-66; [2] Pryce M. H. L., там же, 1935, v. 150, № 869,