СИЛА ИНЕРЦИИ

векторная величина, численно равная произведению массы $m$ материальной точки на ее ускорение $\boldsymbol{w}$ и направленная противоположно ускорению. При криволинейном движении С. и. можно разложить на касательную, или тангенциальную, составляющую $\boldsymbol{J}_{\tau}$, направленную противоположно касательному ускорению $\boldsymbol{w}_{\tau}$, и на нормальную составляющую $J_{n}$, направленную вдоль нормали к траектории от центра кривизны; численно \[ J_{\tau}=m w_{\tau}, J_{n}=m v^{2} / \rho \] где $v$ - скорость точки, $\rho$ - радиус кривизны траектории. При изучении движения по отношению к инерциальной системе отсчета С. и. вводят для того, чтобы иметь формальную возможность составлять уравнения динамики в форме более простых уравнений статики. Понятие о С. и. вводится также при изучении относительного движения. В этом случае присоединение к действующим на материальную точку силам взаимодействия с другими телами С. и. - переносной $J_{\text {пер }}$ и Кориолиса силы $J_{\text {кор }}-$ позволяет составлять уравнения движения этой точки в подвижной (неинерциальной) системе отсчета так же, как $\begin{array}{ll}\text { и в инерциальной. } & \text { С. М. Тарг. }\end{array}$

векторная величина, численно равная произведению массы $m$ материальной точки на ее ускорение $\boldsymbol{w}$ и направленная противоположно ускорению. При криволинейном движении С. и. можно разложить на касательную, или тангенциальную, составляющую $\boldsymbol{J}_{\tau}$, направленную противоположно касательному ускорению $\boldsymbol{w}_{\tau}$, и на нормальную составляющую $J_{n}$, направленную вдоль нормали к траектории от центра кривизны; численно \[ J_{\tau}=m w_{\tau}, J_{n}=m v^{2} / \rho \] где $v$ - скорость точки, $\rho$ - радиус кривизны траектории. При изучении движения по отношению к инерциальной системе отсчета С. и. вводят для того, чтобы иметь формальную возможность составлять уравнения динамики в форме более простых уравнений статики. Понятие о С. и. вводится также при изучении относительного движения. В этом случае присоединение к действующим на материальную точку силам взаимодействия с другими телами С. и. - переносной $J_{\text {пер }}$ и Кориолиса силы $J_{\text {кор }}-$ позволяет составлять уравнения движения этой точки в подвижной (неинерциальной) системе отсчета так же, как $\begin{array}{ll}\text { и в инерциальной. } & \text { С. М. Тарг. }\end{array}$