СООТВЕТСТВИЯ ПРИНЦИП

постулат квантовой механики, требующий совпадения ее физических следствий в предельном случае больших квантовых чисел с результатами классической теории. Квантовые эффекты существенны лишь при рассмотрении микрообъектов, когда величины размерности действия сравнимы с постоянной Планка $\hbar$. Если квантовые числа, характеризующие состояние физич. системы (напр., орбитальное квантовое число $l$ ), велики, то система с высокой точностью подчиняется классич. законам. С формальной точки зрения С. п. означает, что в пределе $\hbar \rightarrow 0$ квантовомеханич. описание физич. объектов должно быть эквивалентно классическому. Часто под С. п. понимают следующее более общее положение. Любая новая теория, претендующая на более глубокое описание физич. реальности и на более широкую об- ласть применимости, чем старая, должна включать последнюю как предельный случай. Напр., релятивистская механика в пределе малых скоростей $v(v \ll c)$ переходит в классическую. Формально переход осуществляется при $c \rightarrow \infty$. Когда основные положения теории уже сформулированы, С. п. представляет в основном иллюстративный интерес и подчеркивает преемственность теоретич. построений. В ряде случаев С. п. помогает развить приближенные методы решения задач. Так, если в данной конкретной физич. проблеме ћ можно считать малой величиной, то это равносильно так наз. квазиклассическому приближению квантовой механики. При этом нерелятивистское волновое Шредингера уравнение в пределе $\hbar \rightarrow 0$ приводит к классич. уравнению Гамильтона - Якоби. Однако в период возникновения новой теоретич. дисциплины, когда ее принципы во многом еще неясны, С. п. имеют самостоятельное эвристич. значение. С. п. был выдвинут Н. Бором (N. Bohr) в начале 1920-х гг. в связи с проблемой спектров испускания и поглощения атомов. В созданной позже последовательной квантовой механике особенности атомных спектров были объявлены на более глубокой основе, однако существенные черты ее математич. аппарата определялись С. п. Напр., из С. п. следует, что коммутационные соотношения для различных величин квантовой теории даются классическими Пуассона скобками, что гамильтониан физич. системы выражается через обобщенные координаты и импульсы так же, как и в классич. механике, и т. П. Значение С. п. далеко выходит за рамки квантовой механики. Им широко пользуются в квантовой теории поля, теории элементарных частиц, и, без сомнения, он войдет составной частью в любую новую квантовую теорию.

постулат квантовой механики, требующий совпадения ее физических следствий в предельном случае больших квантовых чисел с результатами классической теории. Квантовые эффекты существенны лишь при рассмотрении микрообъектов, когда величины размерности действия сравнимы с постоянной Планка $\hbar$. Если квантовые числа, характеризующие состояние физич. системы (напр., орбитальное квантовое число $l$ ), велики, то система с высокой точностью подчиняется классич. законам. С формальной точки зрения С. п. означает, что в пределе $\hbar \rightarrow 0$ квантовомеханич. описание физич. объектов должно быть эквивалентно классическому. Часто под С. п. понимают следующее более общее положение. Любая новая теория, претендующая на более глубокое описание физич. реальности и на более широкую об- ласть применимости, чем старая, должна включать последнюю как предельный случай. Напр., релятивистская механика в пределе малых скоростей $v(v \ll c)$ переходит в классическую. Формально переход осуществляется при $c \rightarrow \infty$. Когда основные положения теории уже сформулированы, С. п. представляет в основном иллюстративный интерес и подчеркивает преемственность теоретич. построений. В ряде случаев С. п. помогает развить приближенные методы решения задач. Так, если в данной конкретной физич. проблеме ћ можно считать малой величиной, то это равносильно так наз. квазиклассическому приближению квантовой механики. При этом нерелятивистское волновое Шредингера уравнение в пределе $\hbar \rightarrow 0$ приводит к классич. уравнению Гамильтона - Якоби. Однако в период возникновения новой теоретич. дисциплины, когда ее принципы во многом еще неясны, С. п. имеют самостоятельное эвристич. значение. С. п. был выдвинут Н. Бором (N. Bohr) в начале 1920-х гг. в связи с проблемой спектров испускания и поглощения атомов. В созданной позже последовательной квантовой механике особенности атомных спектров были объявлены на более глубокой основе, однако существенные черты ее математич. аппарата определялись С. п. Напр., из С. п. следует, что коммутационные соотношения для различных величин квантовой теории даются классическими Пуассона скобками, что гамильтониан физич. системы выражается через обобщенные координаты и импульсы так же, как и в классич. механике, и т. П. Значение С. п. далеко выходит за рамки квантовой механики. Им широко пользуются в квантовой теории поля, теории элементарных частиц, и, без сомнения, он войдет составной частью в любую новую квантовую теорию.