СРЕДНЕГО ПОЛЯ ПРЕДЕЛ ДЛЯ РАВНОВЕСНЫХ СОСТОЯНИЙ

частный случай предела Лебовица - Пенроуза, состоящий в переходе к пределу $\gamma \rightarrow 0$ в $d$-мерной системе с парным потенциалом \[ \Phi_{\gamma}(x)=\Phi_{0}(x)+\gamma^{d} \Phi(\gamma x), \] при $\Phi_{0} \equiv 0$. В большом канонич. ансамбле этот переход эквивалентен переходу к пределу $\varepsilon \rightarrow 0$ в системе с потенциалом $\varepsilon \Phi$ и активностью $\varepsilon^{-1} Z$. Для систем заряженных частиц С. П. П. соответствует пределу Дебая - Хюккеля, где $n$-частичные корреляционные функции факторизуются, то есть представляются в виде произведения одночастичных корреляционных функций. См. также Равновесные состояния; кинетический предел. В. И. Скрипник.

частный случай предела Лебовица - Пенроуза, состоящий в переходе к пределу $\gamma \rightarrow 0$ в $d$-мерной системе с парным потенциалом \[ \Phi_{\gamma}(x)=\Phi_{0}(x)+\gamma^{d} \Phi(\gamma x), \] при $\Phi_{0} \equiv 0$. В большом канонич. ансамбле этот переход эквивалентен переходу к пределу $\varepsilon \rightarrow 0$ в системе с потенциалом $\varepsilon \Phi$ и активностью $\varepsilon^{-1} Z$. Для систем заряженных частиц С. П. П. соответствует пределу Дебая - Хюккеля, где $n$-частичные корреляционные функции факторизуются, то есть представляются в виде произведения одночастичных корреляционных функций. См. также Равновесные состояния; кинетический предел. В. И. Скрипник.