СТАТИСТИЧЕСКИЙ ВЕС

1) С. в. в квантовой механике - кратность вырождения уровня энергии. 2) С. в. в термодинамике и статистической физике - число способов, которыми может быть реализовано данное макроскопич. состояние системы. Термодинамически равновесное макроскопич. состояние системы характеризуется определенными значениями полной энергии $\mathscr{E}$, полного числа частиц $N$ и объема системы. Микроскопич. состояние системы соответствует заданному распределению ее частиц по возможным классич. или квантовым состояниям. С. в. $\Gamma$ равен числу микроскопич. состояний, реализующих данное макроскопич. состояние, поэтому $\Gamma \geqslant 1$. Иногда С. в. называют термодинамической вероятностью. В случае непрерывного спектра энергии под С. в. понимают число квантовых состояний в данном интервале значений энергии. При переходе от квантовой к классич. теории (квазиклассич. приближение) устанавливают связь между $\Gamma$ и величиной фазового объема системы, соответствующего данному интервалу энергии. С. в. называют величину фазового объема в единицах $h^{s}$, где $s-$ число степеней свободы данной системы. Величине $h$ соответствует минимальный фазовый объем для системы с одной степенью свободы в квазиклассич. приближении. Аналитически С. в. можно найти лишь для модельных систем, для реальных систем его можно оценить по величине статистической суммы. С. в. связан с энтропией $S$ системы соотношением Больцмана \[ S=k \ln \Gamma \text {. } \] При фиксированных значениях $\mathscr{E}$ и $N$ С. в. имеет максимальную величину для равновесного состояния. При расчете С. в. существенно, считаются ли одинаковые частицы различимыми или нет, поэтому в квантовой и классич. теориях получаются различные значения С. в. Из условия максимума С. в. впервые были получены квантовые распределения Ферми - Дирака и Бозе - Эйнштейна. Д. Н. Зубарев.

1) С. в. в квантовой механике - кратность вырождения уровня энергии. 2) С. в. в термодинамике и статистической физике - число способов, которыми может быть реализовано данное макроскопич. состояние системы. Термодинамически равновесное макроскопич. состояние системы характеризуется определенными значениями полной энергии $\mathscr{E}$, полного числа частиц $N$ и объема системы. Микроскопич. состояние системы соответствует заданному распределению ее частиц по возможным классич. или квантовым состояниям. С. в. $\Gamma$ равен числу микроскопич. состояний, реализующих данное макроскопич. состояние, поэтому $\Gamma \geqslant 1$. Иногда С. в. называют термодинамической вероятностью. В случае непрерывного спектра энергии под С. в. понимают число квантовых состояний в данном интервале значений энергии. При переходе от квантовой к классич. теории (квазиклассич. приближение) устанавливают связь между $\Gamma$ и величиной фазового объема системы, соответствующего данному интервалу энергии. С. в. называют величину фазового объема в единицах $h^{s}$, где $s-$ число степеней свободы данной системы. Величине $h$ соответствует минимальный фазовый объем для системы с одной степенью свободы в квазиклассич. приближении. Аналитически С. в. можно найти лишь для модельных систем, для реальных систем его можно оценить по величине статистической суммы. С. в. связан с энтропией $S$ системы соотношением Больцмана \[ S=k \ln \Gamma \text {. } \] При фиксированных значениях $\mathscr{E}$ и $N$ С. в. имеет максимальную величину для равновесного состояния. При расчете С. в. существенно, считаются ли одинаковые частицы различимыми или нет, поэтому в квантовой и классич. теориях получаются различные значения С. в. Из условия максимума С. в. впервые были получены квантовые распределения Ферми - Дирака и Бозе - Эйнштейна. Д. Н. Зубарев.