БЬЕРКЕНА СКЕЙЛИНГ

масштабная инвариантность, характеризующая глубоко-неупругие столкновения лептонов с адронами; заключается в том, что глубоко-неупругие факторы (некие безразмерные функции, характеризующие дифференциальные сечения этих процессов) зависят лишь от одной безразмерной переменной $x=-q^{2} / 2 v$. Здесь $q^{2}-$ квадрат четырехмерного импульса $q$, переданного от лепто-  В лабораторной (собственной) системе координат, где нуклон покоится, $p=m$ и $v / m=E-E^{\prime}$; здесь $m-$ масса нуклона, $E$ - энергия начального лептона, а $E^{\prime}$ - конечного. Следовательно, в лабораторной системе $\mathrm{v} / m$ - это энергия, переданная от лептона нуклону. Как само явление Б. с., так и наблюдаемые на опыте отклонения от него объясняются квантовой хромодинамикой. Л. Б. Окунь.

масштабная инвариантность, характеризующая глубоко-неупругие столкновения лептонов с адронами; заключается в том, что глубоко-неупругие факторы (некие безразмерные функции, характеризующие дифференциальные сечения этих процессов) зависят лишь от одной безразмерной переменной $x=-q^{2} / 2 v$. Здесь $q^{2}-$ квадрат четырехмерного импульса $q$, переданного от лепто-  В лабораторной (собственной) системе координат, где нуклон покоится, $p=m$ и $v / m=E-E^{\prime}$; здесь $m-$ масса нуклона, $E$ - энергия начального лептона, а $E^{\prime}$ - конечного. Следовательно, в лабораторной системе $\mathrm{v} / m$ - это энергия, переданная от лептона нуклону. Как само явление Б. с., так и наблюдаемые на опыте отклонения от него объясняются квантовой хромодинамикой. Л. Б. Окунь.