ВЕРШИННАЯ ЧАСТЬ, ВЕРШИННАЯ ФУНКЦИЯ

одна из основных функций в квантовой теории поля, характеризующая взаимодействие между квантовыми полями; содержит все радиационные поправки. В перенормированной теории возмущений В.ч. определяется как сумма вкладов, отвечающих сильно связным Фейнмана диаграммам с числом и типом внешних линий, определяемых соответствующей вершиной в правилах Фейнмана. Вклады однопетлевых $\left(\alpha \Gamma_{\mu}^{(1)}\right)$ и двухпетлевых $\left(\alpha^{2} \Gamma_{\mu}^{(2)}\right)$ диаграмм в вершинной части $\Gamma_{\mu}\left(p, p^{\prime} ; q\right)$ в квантовой электродинамике: $p, p^{\prime}$ и $\boldsymbol{q}$ - соответственно 4-импульсы начального и конечного электрона и фотона, $\gamma_{\mu}$ - матрицы Дирака $(\mu=0,1,2,3)$. Так, напр., В. ч. $\Gamma_{\mu}\left(p, p^{\prime} ; q\right)$ в квантовой электродинамике определяется суммой (перенормированных) вкладов, к-рые, по правилам Фейнмана, изображаются диаграммами (рис.) и представляются в виде степенного ряда по безразмерному параметру (постоянной тонкой структуры) $\alpha \approx 1 / 137$, характеризующему интенсивность электромагнитных процессов. При более общем определении, без обращения к теории возмущений, вершинные части (как и полные Грина функции) выражаются через вариационные производные от производящего функционала. Иногда (неправильно) В. ч. называют просто вершиной. Д. В. Ширков.

одна из основных функций в квантовой теории поля, характеризующая взаимодействие между квантовыми полями; содержит все радиационные поправки. В перенормированной теории возмущений В.ч. определяется как сумма вкладов, отвечающих сильно связным Фейнмана диаграммам с числом и типом внешних линий, определяемых соответствующей вершиной в правилах Фейнмана. Вклады однопетлевых $\left(\alpha \Gamma_{\mu}^{(1)}\right)$ и двухпетлевых $\left(\alpha^{2} \Gamma_{\mu}^{(2)}\right)$ диаграмм в вершинной части $\Gamma_{\mu}\left(p, p^{\prime} ; q\right)$ в квантовой электродинамике: $p, p^{\prime}$ и $\boldsymbol{q}$ - соответственно 4-импульсы начального и конечного электрона и фотона, $\gamma_{\mu}$ - матрицы Дирака $(\mu=0,1,2,3)$. Так, напр., В. ч. $\Gamma_{\mu}\left(p, p^{\prime} ; q\right)$ в квантовой электродинамике определяется суммой (перенормированных) вкладов, к-рые, по правилам Фейнмана, изображаются диаграммами (рис.) и представляются в виде степенного ряда по безразмерному параметру (постоянной тонкой структуры) $\alpha \approx 1 / 137$, характеризующему интенсивность электромагнитных процессов. При более общем определении, без обращения к теории возмущений, вершинные части (как и полные Грина функции) выражаются через вариационные производные от производящего функционала. Иногда (неправильно) В. ч. называют просто вершиной. Д. В. Ширков.