ВИГНЕРА ФОРМУЛА ДЛЯ ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНЫХ ИЗМЕРЕНИЙ

формула, дающая распределение вероятностей исходов последовательности измерений квантовых наблюдаемых. Пусть $X_{1}, \ldots, X_{n}-$ наблюдаемые с чисто точечным спектром, $E_{j}(x)-$ спектральный проектор $j$-й наблюдаемой, отвечающей собственному значению $x$. Тогда вероятность получить значения $x_{1}, \ldots, x_{n}$ при последовательном точном измерении наблюдаемых $X_{1}, \ldots, X_{n}$ в состоянии, задаваемом оператором плотности, есть $\mu_{\rho}\left(x_{1}, \ldots, x_{n}\right)=\operatorname{Tr} E_{n}\left(x_{n}\right) U_{n-1} \ldots U_{1} E\left(x_{1}\right) \rho E\left(x_{1}\right) U_{1}^{*} \ldots U_{n-1}^{*} E_{n}\left(x_{n}\right)$, где $U_{j}-$ унитарный оператор эволюции между $j$-м и $(j+1)-$ м измерением. См. Воспроизводимости гипотеза, Квантовое измерение, Хаос. Лит.: [1] Вигнер Е., Этюды о симметрии, пер. с англ., М., 1971, с. $141-59$. А. С. Холево

формула, дающая распределение вероятностей исходов последовательности измерений квантовых наблюдаемых. Пусть $X_{1}, \ldots, X_{n}-$ наблюдаемые с чисто точечным спектром, $E_{j}(x)-$ спектральный проектор $j$-й наблюдаемой, отвечающей собственному значению $x$. Тогда вероятность получить значения $x_{1}, \ldots, x_{n}$ при последовательном точном измерении наблюдаемых $X_{1}, \ldots, X_{n}$ в состоянии, задаваемом оператором плотности, есть $\mu_{\rho}\left(x_{1}, \ldots, x_{n}\right)=\operatorname{Tr} E_{n}\left(x_{n}\right) U_{n-1} \ldots U_{1} E\left(x_{1}\right) \rho E\left(x_{1}\right) U_{1}^{*} \ldots U_{n-1}^{*} E_{n}\left(x_{n}\right)$, где $U_{j}-$ унитарный оператор эволюции между $j$-м и $(j+1)-$ м измерением. См. Воспроизводимости гипотеза, Квантовое измерение, Хаос. Лит.: [1] Вигнер Е., Этюды о симметрии, пер. с англ., М., 1971, с. $141-59$. А. С. Холево