ГРАВИТАЦИОННЫЙ РАДИУС

параметр \[ r_{g}=2 \gamma \mathrm{m} / \mathrm{c}^{2} \] $(\gamma$ - гравитационная постоянная, $m$ - масса тела, создающего поле, $c$ - скорость света), входяший в выражение пространственно-временного интервала для черной дыры Шварцшильда. Так, напр., в координатах Шварцшильда $t, r, \varphi, \vartheta$ зависимость метрики от $r_{g}$ имеет вид \[ d s^{2}=c^{2}\left(1-\frac{r_{g}}{r}\right) d t^{2}-\left(1-\frac{r_{g}}{r}\right)^{-1} d r^{2}-r^{2}\left(d \vartheta^{2}+\sin ^{2} \vartheta d \varphi^{2}\right) . \] Изотропная гиперповерхность $r=r_{g}$ соответствует горизонту событий черной дыры Шварцшильда. Лит.: [1] Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Теория поля, 7 изд., М., 1988. А. Т. Ильичев.

параметр \[ r_{g}=2 \gamma \mathrm{m} / \mathrm{c}^{2} \] $(\gamma$ - гравитационная постоянная, $m$ - масса тела, создающего поле, $c$ - скорость света), входяший в выражение пространственно-временного интервала для черной дыры Шварцшильда. Так, напр., в координатах Шварцшильда $t, r, \varphi, \vartheta$ зависимость метрики от $r_{g}$ имеет вид \[ d s^{2}=c^{2}\left(1-\frac{r_{g}}{r}\right) d t^{2}-\left(1-\frac{r_{g}}{r}\right)^{-1} d r^{2}-r^{2}\left(d \vartheta^{2}+\sin ^{2} \vartheta d \varphi^{2}\right) . \] Изотропная гиперповерхность $r=r_{g}$ соответствует горизонту событий черной дыры Шварцшильда. Лит.: [1] Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Теория поля, 7 изд., М., 1988. А. Т. Ильичев.