Лиувилля уравнение

- уравнение движения для функции распределения wN(p, q; t).по импульсам [img: http://localhost:8080/file/031323-41.jpg] и координатам [img: http://localhost:8080/file/031323-42.jpg] N- частичной классич. системы [img: http://localhost:8080/file/031323-43.jpg] где H - гамильтониан системы, а фигурными скобками обозначены классич. скобки Пуассона. Если в фазовом пространстве (р, q).распределению wN(p, q; t).сопоставить плотность фазовых точек (каждая из к-рых соответствует определенному механич. состоянию данной системы Nматериальных точек), то в силу того, что траектории движения этих точек не пересекаются вследствие единственности решений уравнений движения механики, и того, что фазовый объем согласно Лиувилля теореме сохраняется, ансамбль этих точек образует в фазовом пространстве своеобразную несжимаемую жидкость, полная производная плотности к-рой wN по времени равна нулю: [img: http://localhost:8080/file/031323-44.jpg] Это приводит к Л. у., если только выразить согласно Гамильтона уравнениям производные от координат и импульсов через соответствующие частные производные от гамильтониана. Л. у. используется не только при рассмотрении общих вопросов статистич. механики, связанных с выяснением микроскопической и макроскопической структур состояния системы многих тел, процессов стремления к равновесию, проблем "перемешивания" в фазовом пространстве, эргодичности и т. д., но и в конкретных исследованиях, т. к. Л. у. является исходным уравнением при построении Боголюбова цепочки уравнений, а следовательно, и для различного типа кинетич. уравнений, с помощью к-рых решаются уже прикладные физич. задачи. В случае квантовых систем роль Л. у. играет уравнение движения для статистич. оператора [img: http://localhost:8080/file/031323-45.jpg] (плотности матрица), к-рое в шрёдингеровском временном представлении имеет вид [img: http://localhost:8080/file/031323-46.jpg] где Н - оператор Гамильтона, а фигурными скобками обозначены квантовые скобки Пуассона. Это квантовое Л. у. является следствием структуры смешанного состояния (описываемой данным статистич. оператором), в к-ром каждое из составляющих его чистых квантово-механич. состояний эволюционирует согласно Шрёдингера уравнению.