КВАРКОВЫЙ МЕШОК

феноменологическая модель адронов, позволяющая успешно рассчитывать их низкоэнергетические характеристики: спектр масс адронов, магнитные моменты, вершины нуклон-нуклонного и пион-нуклонного взаимодействий и т. д. В простейшем варианте (см. [1]) К. м. - это система эффективно свободных безмассовых фермионных полей с квантовыми числами валентных кварков, локализованных в конечной области пространства (напр., сферы радиуса $R$) и удовлетворяющих определенным граничным условиям. Размер К. м. $R$ - внешний параметр, через к-рый выражаются все размерные характеристики адронов. В более сложных моделях К. м. [2], [3] предполагается существование отрицательной плотности энергии вакуума внутри мешка, что делает К. м. энергетически стабильным, по крайней мере для простейших адронных состояний. Удовлетворительно описывающим наблюдаемую $S U(2) \otimes S U(2)$-киральную симметрию ядерных сил является киральный К. м., в к-ром вводятся дополнительно безмассовые (в киральном пределе) пионные поля (см. [3]). Граничные условия на границе кирального К. м. связывают кварковые и пионные поля так, чтобы аксиальный ток, соответствующий киральной симметрии, сохранялся. Лит.: [1] Bogolioubov N. N., «Ann. Inst. H. Poincaré», 1968, t. 8, p. 163-90; [2] Chodos A., Thorn G., «Phys. Lett.», 1974, v. B53, p. 359-61; [3] Brown G., Rho M., там же, 1979, v. B82.

феноменологическая модель адронов, позволяющая успешно рассчитывать их низкоэнергетические характеристики: спектр масс адронов, магнитные моменты, вершины нуклон-нуклонного и пион-нуклонного взаимодействий и т. д. В простейшем варианте (см. [1]) К. м. - это система эффективно свободных безмассовых фермионных полей с квантовыми числами валентных кварков, локализованных в конечной области пространства (напр., сферы радиуса $R$) и удовлетворяющих определенным граничным условиям. Размер К. м. $R$ - внешний параметр, через к-рый выражаются все размерные характеристики адронов. В более сложных моделях К. м. [2], [3] предполагается существование отрицательной плотности энергии вакуума внутри мешка, что делает К. м. энергетически стабильным, по крайней мере для простейших адронных состояний. Удовлетворительно описывающим наблюдаемую $S U(2) \otimes S U(2)$-киральную симметрию ядерных сил является киральный К. м., в к-ром вводятся дополнительно безмассовые (в киральном пределе) пионные поля (см. [3]). Граничные условия на границе кирального К. м. связывают кварковые и пионные поля так, чтобы аксиальный ток, соответствующий киральной симметрии, сохранялся. Лит.: [1] Bogolioubov N. N., «Ann. Inst. H. Poincaré», 1968, t. 8, p. 163-90; [2] Chodos A., Thorn G., «Phys. Lett.», 1974, v. B53, p. 359-61; [3] Brown G., Rho M., там же, 1979, v. B82.