БАРГМАНА-МИШЕЛЯ-ТЕЛЕГДИ УРАВНЕНИЕ

классическое уравнение движения спина заряженной частицы во внешнем поле (см. [1]): \[ \begin{gathered} \frac{d a^{\mu}}{d \tau}=\frac{g e}{2 m c} F^{\mu v} a_{v}-\frac{e}{m c}\left(\frac{g}{2}-1\right) u^{\mu} F^{v \lambda} u_{v} a_{\lambda}, \\ \mu, v, \lambda=0,1,2,3, \end{gathered} \] где $F^{\mu \nu}-$ тензор электромагнитного поля, $u^{\mu}(\tau)-4$-скорость, $a^{\mu}-$ псевдовектор поляризации частицы, $m$ - масса, $\boldsymbol{e}-$ заряд, $g$ - приведенное гиромагнитное отношение (для электрона $g=2$ ). В другом виде подобное уравнение было впервые найдено Я.И. Френкелем (см. [2], подробнее в [3]). В рамках квантовой теории строгий вывод уравнения (1) основан на квазиклассич. приближении в уравнении Дирака с аномальным взаимодействием Паули. Для произвольного (необязательно однородного, см. [4]) медленно меняющегося внешнего поля, напряженности к-рого малы по сравнению с величиной критич. поля (см. [5]), уравнение (1) возникает в классич. пределе при $h \rightarrow 0-$ при усреднении гейзенберговских уравнений движения для спинового оператора - псевдовектора поляризации Баргмана по квазиклассич. траекторно-когерентным состояниям (см. [6]). Лит.: [1] Bargman V., Michel L., Telegdi V. L., «Phys. Rev. Lett.», 1959, v. 2, № 10, p. 435-36; [2] Френкель Я. И., Собрание избранных трудов, т. 2, М.- Л., 1958, с. 460-76; [3] Тернов И. М., Бордовцын В. А., «Успехи физических наук», 1980, т. 132, в. 2, с. 345-52; [4] Fradkin D. M., Good R. H., «Rev. Mod. Phys.», 1961, v. 33, № 2, p. 343-52; [5] Байер В. Н., Катков В. М., Фадин В. С., Излучение релятивистских электронов, М., 1973; [6] Белов В. В., Маслов В. П., «Доклады АН СССР», 1989, т. 305, № 3, $\begin{array}{ll}\text { c. 574-80. } & \text { В. В. Белов. }\end{array}$

классическое уравнение движения спина заряженной частицы во внешнем поле (см. [1]): \[ \begin{gathered} \frac{d a^{\mu}}{d \tau}=\frac{g e}{2 m c} F^{\mu v} a_{v}-\frac{e}{m c}\left(\frac{g}{2}-1\right) u^{\mu} F^{v \lambda} u_{v} a_{\lambda}, \\ \mu, v, \lambda=0,1,2,3, \end{gathered} \] где $F^{\mu \nu}-$ тензор электромагнитного поля, $u^{\mu}(\tau)-4$-скорость, $a^{\mu}-$ псевдовектор поляризации частицы, $m$ - масса, $\boldsymbol{e}-$ заряд, $g$ - приведенное гиромагнитное отношение (для электрона $g=2$ ). В другом виде подобное уравнение было впервые найдено Я.И. Френкелем (см. [2], подробнее в [3]). В рамках квантовой теории строгий вывод уравнения (1) основан на квазиклассич. приближении в уравнении Дирака с аномальным взаимодействием Паули. Для произвольного (необязательно однородного, см. [4]) медленно меняющегося внешнего поля, напряженности к-рого малы по сравнению с величиной критич. поля (см. [5]), уравнение (1) возникает в классич. пределе при $h \rightarrow 0-$ при усреднении гейзенберговских уравнений движения для спинового оператора - псевдовектора поляризации Баргмана по квазиклассич. траекторно-когерентным состояниям (см. [6]). Лит.: [1] Bargman V., Michel L., Telegdi V. L., «Phys. Rev. Lett.», 1959, v. 2, № 10, p. 435-36; [2] Френкель Я. И., Собрание избранных трудов, т. 2, М.- Л., 1958, с. 460-76; [3] Тернов И. М., Бордовцын В. А., «Успехи физических наук», 1980, т. 132, в. 2, с. 345-52; [4] Fradkin D. M., Good R. H., «Rev. Mod. Phys.», 1961, v. 33, № 2, p. 343-52; [5] Байер В. Н., Катков В. М., Фадин В. С., Излучение релятивистских электронов, М., 1973; [6] Белов В. В., Маслов В. П., «Доклады АН СССР», 1989, т. 305, № 3, $\begin{array}{ll}\text { c. 574-80. } & \text { В. В. Белов. }\end{array}$