МАКСВЕЛЛА-БОЛЬЦМАНА СТАТИСТИКА

статистический метод описания физических свойств систем большого числа невзаимодействующих частиц (подчиняющихся классической механике) во внешнем потенциальном поле. М. - Б. с. представляет собой предельный случай квантовых Ферми - Дирака статистики и Бозе - Эйнштейна статистики при высоких температурах, когда квантовыми эффектами можно пренебречь. М. - Б. с. описывается равновесной функцией распределения $f(\vec{p}, \vec{q}) \quad$ (распределением Максвелла-Больцмана) по импульсам $\vec{p}$ и координатам $\vec{q}$ частиц: \[ f(\vec{p}, \vec{q})=A \exp \left\{\frac{-\frac{p^{2}}{2 m}+U(\vec{q})}{k T}\right\} \] где $k$ - постоянная Больцмана (универсальная постоянная $k=1,38 \cdot 10^{-16}$ эрг/град), $T$ - абсолютная температура, $m-$ масса частицы, $U(\vec{q})$ - потенциальная энергия частицы во внешнем поле, $A$ - константа нормировки, определяемая из условия \[ \iint f(\vec{p}, \vec{q}) d^{3} \vec{q} d^{3} \vec{v}=N \] где $\vec{v}=\frac{\vec{p}}{m}, d^{3} \vec{v}=d v_{x} d v_{y} d v_{z}, N$ - число частиц. Предельный случай М.- Б. с. при $V=0$ называется распределением Максвелла, а проинтегрированная по импульсам М.- Б. с., представляющая плотность числа частиц в точке $\vec{q},-$ распределением Больцмана.

статистический метод описания физических свойств систем большого числа невзаимодействующих частиц (подчиняющихся классической механике) во внешнем потенциальном поле. М. - Б. с. представляет собой предельный случай квантовых Ферми - Дирака статистики и Бозе - Эйнштейна статистики при высоких температурах, когда квантовыми эффектами можно пренебречь. М. - Б. с. описывается равновесной функцией распределения $f(\vec{p}, \vec{q}) \quad$ (распределением Максвелла-Больцмана) по импульсам $\vec{p}$ и координатам $\vec{q}$ частиц: \[ f(\vec{p}, \vec{q})=A \exp \left\{\frac{-\frac{p^{2}}{2 m}+U(\vec{q})}{k T}\right\} \] где $k$ - постоянная Больцмана (универсальная постоянная $k=1,38 \cdot 10^{-16}$ эрг/град), $T$ - абсолютная температура, $m-$ масса частицы, $U(\vec{q})$ - потенциальная энергия частицы во внешнем поле, $A$ - константа нормировки, определяемая из условия \[ \iint f(\vec{p}, \vec{q}) d^{3} \vec{q} d^{3} \vec{v}=N \] где $\vec{v}=\frac{\vec{p}}{m}, d^{3} \vec{v}=d v_{x} d v_{y} d v_{z}, N$ - число частиц. Предельный случай М.- Б. с. при $V=0$ называется распределением Максвелла, а проинтегрированная по импульсам М.- Б. с., представляющая плотность числа частиц в точке $\vec{q},-$ распределением Больцмана.