БЛОХА ВЕКТОР

1) операторный вектор \[ \hat{\boldsymbol{R}}=\left\{\left.\hat{R}^{\alpha}\right|_{\alpha=x, y, z}\right\}, \quad \hat{R}^{\alpha} \equiv \sum_{i=1}^{N} \lambda_{i} \hat{S}_{i}^{\alpha}, \] где $\lambda_{i}-$ константы, $\hat{S}_{i}^{\alpha}-$ компоненты оператора спина $i$-й частицы; 2) классический вектор \[ \boldsymbol{R}=\langle\hat{\boldsymbol{R}}\rangle \] являющийся средним значением операторного Б. в. При $\lambda_{i} \equiv 1$ Б. в. совпадает с полным спином системы $N$ частиц. При $\lambda_{i}=\mu_{i}$, где $\mu_{i}$ - магнитный момент $i$-й частицы, Б. в. имеет смысл вектора намагниченности системы. В теории конечноуровневых систем вектор $\hat{S}=\left\{\hat{S}_{i}^{\alpha}\right\}$ называется вектором псевдоспина. В большинстве случаев классич. Б. в. можно определить как решение уравнения Блоха \[ \frac{d}{d t} \boldsymbol{R}(t)=\Omega(t) \times \boldsymbol{R}(t)-\Gamma(t), \] в к-ром $\Omega(t)$ - обобщенный вектор вращательного момента, $\Gamma(t) \equiv\left\{R^{\alpha}(t) / T_{\alpha}\right\}, T_{\alpha}$ - время релаксации соответствующей компоненты Б. в. Уравнение Блоха отличается от Ландау - Лифшица уравнения для магнитного момента учетом затухания. $\Phi$. Блох [1] рассматривал уравнения движения для ядерных спинов. В квантовой оптике уравнения движения для Б. в., имеющего смысл псевдоспина, называются оптическими уравнениями Блоха. Лит.: [1] Bloch F., «Phys. Rev.», 1946, v. 70, № 7, p. 460-74; [2] Уайт Р., Квантовая теория магнетизма, пер. с англ., 2 изд., М., 1985; [3] Андреев А. В., Емельянов В. И., Ильинский Ю. А., Кооперативные явления в оптике, М., 1988. В. И. Юкалов.

1) операторный вектор \[ \hat{\boldsymbol{R}}=\left\{\left.\hat{R}^{\alpha}\right|_{\alpha=x, y, z}\right\}, \quad \hat{R}^{\alpha} \equiv \sum_{i=1}^{N} \lambda_{i} \hat{S}_{i}^{\alpha}, \] где $\lambda_{i}-$ константы, $\hat{S}_{i}^{\alpha}-$ компоненты оператора спина $i$-й частицы; 2) классический вектор \[ \boldsymbol{R}=\langle\hat{\boldsymbol{R}}\rangle \] являющийся средним значением операторного Б. в. При $\lambda_{i} \equiv 1$ Б. в. совпадает с полным спином системы $N$ частиц. При $\lambda_{i}=\mu_{i}$, где $\mu_{i}$ - магнитный момент $i$-й частицы, Б. в. имеет смысл вектора намагниченности системы. В теории конечноуровневых систем вектор $\hat{S}=\left\{\hat{S}_{i}^{\alpha}\right\}$ называется вектором псевдоспина. В большинстве случаев классич. Б. в. можно определить как решение уравнения Блоха \[ \frac{d}{d t} \boldsymbol{R}(t)=\Omega(t) \times \boldsymbol{R}(t)-\Gamma(t), \] в к-ром $\Omega(t)$ - обобщенный вектор вращательного момента, $\Gamma(t) \equiv\left\{R^{\alpha}(t) / T_{\alpha}\right\}, T_{\alpha}$ - время релаксации соответствующей компоненты Б. в. Уравнение Блоха отличается от Ландау - Лифшица уравнения для магнитного момента учетом затухания. $\Phi$. Блох [1] рассматривал уравнения движения для ядерных спинов. В квантовой оптике уравнения движения для Б. в., имеющего смысл псевдоспина, называются оптическими уравнениями Блоха. Лит.: [1] Bloch F., «Phys. Rev.», 1946, v. 70, № 7, p. 460-74; [2] Уайт Р., Квантовая теория магнетизма, пер. с англ., 2 изд., М., 1985; [3] Андреев А. В., Емельянов В. И., Ильинский Ю. А., Кооперативные явления в оптике, М., 1988. В. И. Юкалов.