ПРОПАГАТОР УРАВНЕНИЯ ЛИУВИЛЛЯ

функция Грина Лиувилля уравнения для вектора распределения. Вектор распределения $\vec{f}(t)=\left\{f\left(x_{1}, \ldots, x_{s} ; t\right)\right\}$, являющийся совокупностью $s$-частичных функций распределения, удовлетворяет обобщенному уравнению Лиувилля  где $\mathscr{L}-$ оператор Лиувилля. Решение этого уравнения выражается через П. $U(t)$ в виде \[ \vec{f}(t)=U(t) \vec{f}(0) . \] При этом П. уравнения Лиувилля можно определить как решение уравнения \[ \partial_{t} U(t)=\varphi U(t) \] с начальным условием $U(0)=\mathbb{1}$, где 1 - единичный оператор.

функция Грина Лиувилля уравнения для вектора распределения. Вектор распределения $\vec{f}(t)=\left\{f\left(x_{1}, \ldots, x_{s} ; t\right)\right\}$, являющийся совокупностью $s$-частичных функций распределения, удовлетворяет обобщенному уравнению Лиувилля  где $\mathscr{L}-$ оператор Лиувилля. Решение этого уравнения выражается через П. $U(t)$ в виде \[ \vec{f}(t)=U(t) \vec{f}(0) . \] При этом П. уравнения Лиувилля можно определить как решение уравнения \[ \partial_{t} U(t)=\varphi U(t) \] с начальным условием $U(0)=\mathbb{1}$, где 1 - единичный оператор.