ПРОТЯЖЕННАЯ СИСТЕМА

система излучателей, линейные размеры которой много больше длины волны испускаемого ею излучения. В П. с., в отличие от сосредоточенной системы, существенны процессы распространения поля, то есть, напр., для получения когерентного отклика системы необходимо, чтобы процессы, происходящие в двух различных точках системы, не были синхронны во времени, а зависели от запаздывающего времени $\tau=t-\frac{x}{c}$, где $t$ - время, $x$ - координата точки в одномерной П. с., $c-$ скорость распространения волны в среде. Второй член в последней формуле учитывает разность фаз когерентной волны $\Delta \varphi=\frac{\omega}{c}\left(x_{2}-x_{1}\right)$ в точках с координатами $x_{1}$ и $x_{2}$ соответственно. Часто распределенную систему при нек-рых упрощающих предположениях удается заменить эффективной сосредоточенной. Если атомная система взаимодействует с одной модой поля, то уравнения движения такой системы принимают вид уравнений движения сосредоточенной системы при следующей замене атомных операторов: \[ \sigma_{i+} \rightarrow \sigma_{i+} \exp \left(i \boldsymbol{k}_{0} \boldsymbol{r}_{i}\right) \] где $\boldsymbol{k}_{0}-$ волновой вектор выделенной моды поля, $\boldsymbol{r}_{i}-$ радиус-вектор $i$-го атома. А. В. Андреев.

система излучателей, линейные размеры которой много больше длины волны испускаемого ею излучения. В П. с., в отличие от сосредоточенной системы, существенны процессы распространения поля, то есть, напр., для получения когерентного отклика системы необходимо, чтобы процессы, происходящие в двух различных точках системы, не были синхронны во времени, а зависели от запаздывающего времени $\tau=t-\frac{x}{c}$, где $t$ - время, $x$ - координата точки в одномерной П. с., $c-$ скорость распространения волны в среде. Второй член в последней формуле учитывает разность фаз когерентной волны $\Delta \varphi=\frac{\omega}{c}\left(x_{2}-x_{1}\right)$ в точках с координатами $x_{1}$ и $x_{2}$ соответственно. Часто распределенную систему при нек-рых упрощающих предположениях удается заменить эффективной сосредоточенной. Если атомная система взаимодействует с одной модой поля, то уравнения движения такой системы принимают вид уравнений движения сосредоточенной системы при следующей замене атомных операторов: \[ \sigma_{i+} \rightarrow \sigma_{i+} \exp \left(i \boldsymbol{k}_{0} \boldsymbol{r}_{i}\right) \] где $\boldsymbol{k}_{0}-$ волновой вектор выделенной моды поля, $\boldsymbol{r}_{i}-$ радиус-вектор $i$-го атома. А. В. Андреев.