ПРЯМАЯ КОРРЕЛЯЦИОННАЯ ФУНКЦИЯ

объект равновесной статистической механики классических систем, определяемый соотношением \[ -\beta \frac{\delta \psi\left(\overrightarrow{q_{2}}\right)}{\delta n_{1}\left(\overrightarrow{q_{1}} ; \psi\right)}=\frac{1}{n_{1}\left(\overrightarrow{q_{1}} ; \psi\right)} \delta\left(\overrightarrow{q_{1}}-\overrightarrow{q_{2}}\right)-C\left(\overrightarrow{q_{1}}, \overrightarrow{q_{2}} ; \psi\right), \] где $\beta$ - обратная температура, $n_{1}$ - одночастичная функция распределения классической системы $N$ тождественных частиц с гамильтонианом $H_{\psi}=H+\Psi$, где \[ \begin{gathered} H=\sum_{i=1}^{N} \frac{p_{i}^{2}}{2 m}+\sum_{1 \leqslant i \leqslant j \leqslant N} \Phi\left(\left|\overrightarrow{q_{i}}-\overrightarrow{q_{j}}\right|\right) ; \\ \Psi=\sum_{j=1}^{N} \Psi\left(\overrightarrow{q_{j}}\right), \end{gathered} \] $\vec{q}_{i}, \vec{p}_{i}-$ канонические координаты и импульсы $i$-й частицы, $\Psi$ - внешнее поле, зависящее только от пространственных координат частиц, $\delta(\vec{q})-\delta$-функция Дирака. В определение П. к. Ф. $C\left(\vec{q}_{1}, \vec{q}_{2} ; \psi\right)$ входит обратная функциональная производная от одночастичной функции распределения по внешнему полю. П. к. Ф. при $\psi=0$ в пространственно однородном случае удовлетворяет Орнштейна - Цернике уравнению. П. к. Ф. широко используется в функциональной формулировке равновесной статистич. механики. Лит.: [1] Боголюбов Н. Н., Проблемы динамической теории в статистической физике, М.-Л., 1946; [2] Балеску Р., Равновесная и неравновесная статистическая механика, пер. с англ., т. 1, М., 1978; [3] Lebowitz J. L., Percus J. K., «J. Math. Phys.», 1963, v. 4, p. 116. Д. П. Санкович.

объект равновесной статистической механики классических систем, определяемый соотношением \[ -\beta \frac{\delta \psi\left(\overrightarrow{q_{2}}\right)}{\delta n_{1}\left(\overrightarrow{q_{1}} ; \psi\right)}=\frac{1}{n_{1}\left(\overrightarrow{q_{1}} ; \psi\right)} \delta\left(\overrightarrow{q_{1}}-\overrightarrow{q_{2}}\right)-C\left(\overrightarrow{q_{1}}, \overrightarrow{q_{2}} ; \psi\right), \] где $\beta$ - обратная температура, $n_{1}$ - одночастичная функция распределения классической системы $N$ тождественных частиц с гамильтонианом $H_{\psi}=H+\Psi$, где \[ \begin{gathered} H=\sum_{i=1}^{N} \frac{p_{i}^{2}}{2 m}+\sum_{1 \leqslant i \leqslant j \leqslant N} \Phi\left(\left|\overrightarrow{q_{i}}-\overrightarrow{q_{j}}\right|\right) ; \\ \Psi=\sum_{j=1}^{N} \Psi\left(\overrightarrow{q_{j}}\right), \end{gathered} \] $\vec{q}_{i}, \vec{p}_{i}-$ канонические координаты и импульсы $i$-й частицы, $\Psi$ - внешнее поле, зависящее только от пространственных координат частиц, $\delta(\vec{q})-\delta$-функция Дирака. В определение П. к. Ф. $C\left(\vec{q}_{1}, \vec{q}_{2} ; \psi\right)$ входит обратная функциональная производная от одночастичной функции распределения по внешнему полю. П. к. Ф. при $\psi=0$ в пространственно однородном случае удовлетворяет Орнштейна - Цернике уравнению. П. к. Ф. широко используется в функциональной формулировке равновесной статистич. механики. Лит.: [1] Боголюбов Н. Н., Проблемы динамической теории в статистической физике, М.-Л., 1946; [2] Балеску Р., Равновесная и неравновесная статистическая механика, пер. с англ., т. 1, М., 1978; [3] Lebowitz J. L., Percus J. K., «J. Math. Phys.», 1963, v. 4, p. 116. Д. П. Санкович.