СТАТИСТИЧЕСКАЯ СУММА

общая мера фазового пространства классической системы или след ненормированной матрицы плотности, которой задается квантовый ансамбль. Напр., в случае равновесного большого канонич. ансамбля С. с. (большая С. с.) непрерывной системы классич. частиц имеет вид: \[ \Xi(\Lambda)=\sum_{n=0}^{\infty} \frac{z^{n}}{n !} \int_{\Lambda^{n}} d q_{1} \ldots d q_{n} \exp \left\{-\beta U\left(q_{1}, \ldots, q_{n}\right)\right\}, \] где $z$ - активность, $U\left(q_{1}, \ldots, q_{n}\right)$ - потенциал взаимодействия частиц, $\beta>0$ - параметр, имеющий смысл обратной температуры, $\Lambda \subset \mathbb{R}^{\nu}$. Предел $\Lambda-\mathbb{R}^{\nu}$ логарифма С. с. $\Xi(\Lambda)$, деленный на объем области $\Lambda$, в статистич. механике отождествляется с термодинамич. функцией - давлением. Для частичных функций распределения вероятностей С. с. является нормирующим множителем. В. И. Герасименко.

общая мера фазового пространства классической системы или след ненормированной матрицы плотности, которой задается квантовый ансамбль. Напр., в случае равновесного большого канонич. ансамбля С. с. (большая С. с.) непрерывной системы классич. частиц имеет вид: \[ \Xi(\Lambda)=\sum_{n=0}^{\infty} \frac{z^{n}}{n !} \int_{\Lambda^{n}} d q_{1} \ldots d q_{n} \exp \left\{-\beta U\left(q_{1}, \ldots, q_{n}\right)\right\}, \] где $z$ - активность, $U\left(q_{1}, \ldots, q_{n}\right)$ - потенциал взаимодействия частиц, $\beta>0$ - параметр, имеющий смысл обратной температуры, $\Lambda \subset \mathbb{R}^{\nu}$. Предел $\Lambda-\mathbb{R}^{\nu}$ логарифма С. с. $\Xi(\Lambda)$, деленный на объем области $\Lambda$, в статистич. механике отождествляется с термодинамич. функцией - давлением. Для частичных функций распределения вероятностей С. с. является нормирующим множителем. В. И. Герасименко.