СУПЕРСТРУНЫ

релятивистские суперсимметричные (см. Суперсимметрия) протяженные объекты. С. являются обобщением понятия бозонной релятивистской струны с включением фермионных степеней свободы. При квантовании С. представляет собой бесконечную последовательность нормальных мод - последовательность массивных состояний в квантовой теории поля. Расщепление масс $\Delta m^{2}$ пропорционально натяжению струны $T$. В теории С. $T \sim\left(10^{19} \text { ГэВ }\right)^{2}$ (в системе единиц $\left.\hbar=c=1\right)$. Спектр масс начинается с нуля и, в отличие от теории бозонной струны, не содержит тахиона (то есть состояния с мнимой массой). Последовательное квантование в плоском пространстве-времени оказывается возможным только в критич. размерности. Для бозонной струны $D_{\text {кр }}=26$, для фермионной $D_{\mathrm{kp}}=10$. Струны бывают открытыми и замкнутыми. Открытые струны в качестве низших безмассовых состояний содержат частицы спина 1 - кванты Янга - Миллса поля, замкнутые - частицы спина 2 - гравитоны, а в случае С. содержат и их суперпартнеры спина $3 / 2$ - гравитино. На этом пути в теории С. возникает локальная квантовая теория поля, объединяющая гравитацию и поля Янга - Миллса - переносчики всех взаимодействий. На расстояниях, много больших планковской длины $\left(\sim 10^{-33} \mathrm{~cm}\right)$, или при энергиях, много меньших планковской массы $\left(\sim 10^{19}\right.$ ГэВ), массивные состояния отшепляются и возникает эффективная локальная теория поля (супер- гравитация и суперсимметричная янг-миллсовская теория с фиксированными параметрами и составом частиц). При этом наблюдаемые частицы (кварки, лептоны, калибровочные векторные бозоны и т. д.) должны быть среди безмассовых возбуждений $\left(m \ll 10^{19} \Gamma_{\ni} \mathrm{B}\right)$. Лит.: [1] Грин М., Шварц Дж., Виттен Э., Теория суперструн, пер. с англ., М., 1990; «Успехи физич. наук», 1986, т. 150, в. 4. Д. И. Казаков.

релятивистские суперсимметричные (см. Суперсимметрия) протяженные объекты. С. являются обобщением понятия бозонной релятивистской струны с включением фермионных степеней свободы. При квантовании С. представляет собой бесконечную последовательность нормальных мод - последовательность массивных состояний в квантовой теории поля. Расщепление масс $\Delta m^{2}$ пропорционально натяжению струны $T$. В теории С. $T \sim\left(10^{19} \text { ГэВ }\right)^{2}$ (в системе единиц $\left.\hbar=c=1\right)$. Спектр масс начинается с нуля и, в отличие от теории бозонной струны, не содержит тахиона (то есть состояния с мнимой массой). Последовательное квантование в плоском пространстве-времени оказывается возможным только в критич. размерности. Для бозонной струны $D_{\text {кр }}=26$, для фермионной $D_{\mathrm{kp}}=10$. Струны бывают открытыми и замкнутыми. Открытые струны в качестве низших безмассовых состояний содержат частицы спина 1 - кванты Янга - Миллса поля, замкнутые - частицы спина 2 - гравитоны, а в случае С. содержат и их суперпартнеры спина $3 / 2$ - гравитино. На этом пути в теории С. возникает локальная квантовая теория поля, объединяющая гравитацию и поля Янга - Миллса - переносчики всех взаимодействий. На расстояниях, много больших планковской длины $\left(\sim 10^{-33} \mathrm{~cm}\right)$, или при энергиях, много меньших планковской массы $\left(\sim 10^{19}\right.$ ГэВ), массивные состояния отшепляются и возникает эффективная локальная теория поля (супер- гравитация и суперсимметричная янг-миллсовская теория с фиксированными параметрами и составом частиц). При этом наблюдаемые частицы (кварки, лептоны, калибровочные векторные бозоны и т. д.) должны быть среди безмассовых возбуждений $\left(m \ll 10^{19} \Gamma_{\ni} \mathrm{B}\right)$. Лит.: [1] Грин М., Шварц Дж., Виттен Э., Теория суперструн, пер. с англ., М., 1990; «Успехи физич. наук», 1986, т. 150, в. 4. Д. И. Казаков.