ТУРБУЛЕНТНАЯ ДИФФУЗИЯ

перенос вещества (примеси) хаотическими турбулентными флуктуациями движущейся жидкости. Т. д. обычно во много раз интенсивнее молекулярной диффузии. В так наз. полуэмпирической теории Т.д. поток вещества считается пропорциональным градиенту средней концентрации вещества с коэффициентом пропорциональности $K_{i j}$, носящим название тензора коэффициентов турбулентной диффузии. Коэффициенты Т.д. не являются физич. константами, а зависят от масштаба явления, плотностной стратификации среды, характеристик потока, в связи с чем они могут варьироваться в очень широких пределах. Статистико-вероятностное рассмотрение движения частичек примеси в турбулентных средах позволяет выразить коэффициенты диффузии через лагранжеву корреляционную функцию или через дисперсии смещений частичек примеси в потоке. Первый подход к описанию Т. д. приводит к полуэмпирич. параболич. дифференциальному уравнению диффузии, второй - к интегральному уравнению Эйнштейна - Колмогорова.

перенос вещества (примеси) хаотическими турбулентными флуктуациями движущейся жидкости. Т. д. обычно во много раз интенсивнее молекулярной диффузии. В так наз. полуэмпирической теории Т.д. поток вещества считается пропорциональным градиенту средней концентрации вещества с коэффициентом пропорциональности $K_{i j}$, носящим название тензора коэффициентов турбулентной диффузии. Коэффициенты Т.д. не являются физич. константами, а зависят от масштаба явления, плотностной стратификации среды, характеристик потока, в связи с чем они могут варьироваться в очень широких пределах. Статистико-вероятностное рассмотрение движения частичек примеси в турбулентных средах позволяет выразить коэффициенты диффузии через лагранжеву корреляционную функцию или через дисперсии смещений частичек примеси в потоке. Первый подход к описанию Т. д. приводит к полуэмпирич. параболич. дифференциальному уравнению диффузии, второй - к интегральному уравнению Эйнштейна - Колмогорова.