ШИРИНА СПЕКТРАЛЬНЫХ ЛИНИЙ

интервал частот (или длин волн $\lambda=c / v$ ), характеризующий спектральные линии в оптических спектрах атомов, молекул и других квантовых систем. Каждому излучательному квантовому переходу между дискретными уровнями энергии $\mathscr{E}_{k}$ и $\mathscr{E}_{i}$ соответствует нек-рый интервал $\Delta v_{k i}$ частот, близких к частоте перехода \[ v_{k i}=\left(\mathscr{E}_{k}-\mathscr{E}_{i}\right) / h=\left(\mathscr{E}_{k}-\mathscr{E}_{i}\right) / 2 \pi \hbar \] Значение $\Delta v_{k i}$ определяет Ш. спектральных линий - степень немонохроматичности данной спектральной линии. Контур спектральной линии $I(v)$ (зависимость интенсивности испускания или поглощения от частоты) обычно имеет максимум при частоте перехода $v_{k i}$ или вблизи нее; за Ш. спектральных линий принимают разность частот, к-рым соответствует уменьшение интенсивности по сравнению с максимальной вдвое (ее называют иногда полушириной спектральной линии). Ш. спектральных линий $\Delta v_{k i}$ без учета эффекта Доплера определяется суммой ширин уровней энергии $\mathscr{E}_{k}$ и $\varkappa_{i}$ : \[ \Delta \mathbf{v}_{k i}=\left(\Delta \mathscr{c}_{k}-\Delta \mathscr{E}_{i}\right) / h \approx\left(1 / \tau_{k}+1 / \tau_{i}\right) / 2 \pi \] то есть $\Delta v_{k i}$ тем больше, чем меньше времена жизни $\tau_{k}$ и $\tau_{i}$ квантовой системы на уровнях $k$ и $i$. Радиационная (естественная) Ш. спектральных линий $\left(\Delta v_{k i}\right)_{\text {рад }}=\left(A_{k}+A_{i}\right) / 2 \pi$ (где $A_{k}$ и $A_{i}$ - полные вероятности спонтанных переходов с уровней $\mathscr{c}_{k}$ и $\mathscr{c}_{i}$ на все нижележащие уровни). М. А. Ельяшевич.

интервал частот (или длин волн $\lambda=c / v$ ), характеризующий спектральные линии в оптических спектрах атомов, молекул и других квантовых систем. Каждому излучательному квантовому переходу между дискретными уровнями энергии $\mathscr{E}_{k}$ и $\mathscr{E}_{i}$ соответствует нек-рый интервал $\Delta v_{k i}$ частот, близких к частоте перехода \[ v_{k i}=\left(\mathscr{E}_{k}-\mathscr{E}_{i}\right) / h=\left(\mathscr{E}_{k}-\mathscr{E}_{i}\right) / 2 \pi \hbar \] Значение $\Delta v_{k i}$ определяет Ш. спектральных линий - степень немонохроматичности данной спектральной линии. Контур спектральной линии $I(v)$ (зависимость интенсивности испускания или поглощения от частоты) обычно имеет максимум при частоте перехода $v_{k i}$ или вблизи нее; за Ш. спектральных линий принимают разность частот, к-рым соответствует уменьшение интенсивности по сравнению с максимальной вдвое (ее называют иногда полушириной спектральной линии). Ш. спектральных линий $\Delta v_{k i}$ без учета эффекта Доплера определяется суммой ширин уровней энергии $\mathscr{E}_{k}$ и $\varkappa_{i}$ : \[ \Delta \mathbf{v}_{k i}=\left(\Delta \mathscr{c}_{k}-\Delta \mathscr{E}_{i}\right) / h \approx\left(1 / \tau_{k}+1 / \tau_{i}\right) / 2 \pi \] то есть $\Delta v_{k i}$ тем больше, чем меньше времена жизни $\tau_{k}$ и $\tau_{i}$ квантовой системы на уровнях $k$ и $i$. Радиационная (естественная) Ш. спектральных линий $\left(\Delta v_{k i}\right)_{\text {рад }}=\left(A_{k}+A_{i}\right) / 2 \pi$ (где $A_{k}$ и $A_{i}$ - полные вероятности спонтанных переходов с уровней $\mathscr{c}_{k}$ и $\mathscr{c}_{i}$ на все нижележащие уровни). М. А. Ельяшевич.