ГЛУБОКОНЕУПРУГИЙ ПРОЦЕСС

процесс взаимодействия лептонов с адронами, сопровождающийся большой передачей энергии $E$ и импульса $q$ (причем $\left.\left|E^{2}-\right| q\right|^{2} \mid \gg$ $\gg 1$ Гэв ${ }^{2}$ ), в которых происходит множественное рождение адронов. Основные Г. П.: 1) глубоконеупругое рассеяние электронов, мюонов и нейтрино на нуклонах (часто, говоря о Г. П., имеют в виду только эти процессы рассеяния); 2) аннигиляция $e^{-} e^{+}$в адроны при высоких энергиях сталкивающихся электронов и позитронов, наблюдаемая на встречных пучках; 3) рождение в адронных столкновениях при высоких энергиях лептонных пар $\left(e^{+} e^{-}\right.$или $\left.\mu^{+} \mu^{-}\right)$с большой массой (то есть с большой суммарной энергией в системе центра инерции пары). Г.П. родственны процессы столкновения адронов, в к-рых рождаются так наз. прямые фотоны с большими поперечными импульсами $p_{t}$, а также процессы, в к-рых с большими $p_{t}$ рождаются струи адронов или отдельные адроны. Такие процессы носят название жестких. Уже первые опыты по глубоконеупругому рассеянию электронов нуклонами в 1969 обнаружили, что нуклон не похож на однородное желе, а содержит точечные составляющие - жесткие крупинки, при столкновении с к-рыми электрон резко меняет свой первоначальный импульс. Это открытие в нек-ром смысле было аналогично открытию Резерфорда (E. Rutherford). P. Фейнман (R. Feynman) назвал точечные составляющие адронов партонами. Более поздние эксперименты привели к заключению, что партоны - это кварки. В Г. п. кварки взаимодействуют с лептонами на малых расстояниях, и в силу асимптотической свободы кварки ведут себя при этом как почти свободные точечные партоны. Партонная модель объяснила наблюдаемое на опыте свойство масштабной инвариантности глубоконеупругого рассеяния (Бьеркена скейлинг). Как само явление скейлинга, так и небольшие отклонения от скейлинга, обнаруженные в более точных экспериментах, объясняются квантовой хромодинамикой. Согласно ей, наряду с партонами-кварками в Г. п. должны появляться и партоны-глюоны. Это предсказание подтверждается экспериментальными данными, согласно к-рым глюонные партоны несут примерно половину полного импульса быстрого адрона.

процесс взаимодействия лептонов с адронами, сопровождающийся большой передачей энергии $E$ и импульса $q$ (причем $\left.\left|E^{2}-\right| q\right|^{2} \mid \gg$ $\gg 1$ Гэв ${ }^{2}$ ), в которых происходит множественное рождение адронов. Основные Г. П.: 1) глубоконеупругое рассеяние электронов, мюонов и нейтрино на нуклонах (часто, говоря о Г. П., имеют в виду только эти процессы рассеяния); 2) аннигиляция $e^{-} e^{+}$в адроны при высоких энергиях сталкивающихся электронов и позитронов, наблюдаемая на встречных пучках; 3) рождение в адронных столкновениях при высоких энергиях лептонных пар $\left(e^{+} e^{-}\right.$или $\left.\mu^{+} \mu^{-}\right)$с большой массой (то есть с большой суммарной энергией в системе центра инерции пары). Г.П. родственны процессы столкновения адронов, в к-рых рождаются так наз. прямые фотоны с большими поперечными импульсами $p_{t}$, а также процессы, в к-рых с большими $p_{t}$ рождаются струи адронов или отдельные адроны. Такие процессы носят название жестких. Уже первые опыты по глубоконеупругому рассеянию электронов нуклонами в 1969 обнаружили, что нуклон не похож на однородное желе, а содержит точечные составляющие - жесткие крупинки, при столкновении с к-рыми электрон резко меняет свой первоначальный импульс. Это открытие в нек-ром смысле было аналогично открытию Резерфорда (E. Rutherford). P. Фейнман (R. Feynman) назвал точечные составляющие адронов партонами. Более поздние эксперименты привели к заключению, что партоны - это кварки. В Г. п. кварки взаимодействуют с лептонами на малых расстояниях, и в силу асимптотической свободы кварки ведут себя при этом как почти свободные точечные партоны. Партонная модель объяснила наблюдаемое на опыте свойство масштабной инвариантности глубоконеупругого рассеяния (Бьеркена скейлинг). Как само явление скейлинга, так и небольшие отклонения от скейлинга, обнаруженные в более точных экспериментах, объясняются квантовой хромодинамикой. Согласно ей, наряду с партонами-кварками в Г. п. должны появляться и партоны-глюоны. Это предсказание подтверждается экспериментальными данными, согласно к-рым глюонные партоны несут примерно половину полного импульса быстрого адрона.