ГЛЮОН

нейтральная векторная частица с нулевой массой покоя, которая осуществляет перенос сильных взаимодействий между кварками, "склеивая" их в адроны. При обмене Г. аромат кварков сохраняется. Впервые понятие о Г. было введено в теорию сильных взаимодействий в [1]. Современная теория сильных взаимодействий - квантовая хромодинамика - предполагает существование восьми Г., реализующих присоединенное представление цветовой группы $S U(3)_{\text {color. }}$ При этом каждому из восьми $Г$. приписывается соответствующее квантовое число - цвет. Лагранжиан взаимодействия квантовой хромодинамики содержит члены, характеризующие кроме кварк-глюонного взаимодействия трехглюонное и четырехглюонное самодействие. Наличие подобного нетривиального самодействия является особенностью лагранжиана неабелевой калибровочной теории, к-рая характеризует ее отличие от лагранжиана квантовой электродинамики (см. [2], [3]). В соответствии с гипотезой конфайнмента Г., как и кварки, отсутствуют в свободном состоянии. Их характерными проявлениями в процессе электрон-позитронной аннигиляции является наблюдение трех узких пучков адронов (струй), из к-рых один возникает в результате превращения в адроны (адронизации) вылетающих Г., а два других образуются за счет адронизации кварков. В глубоконеупругом лептон-нуклонном рассеянии Г. проявляют себя как переносчики доли энергии нуклона, к-рой недосчитываются участвующие в процессе кварки (см. [3]). Другим важным следствием существования Г. является возможность образования в различных процессах так наз. глюониев (или глюболов), то есть адронов, состоящих из валентных Г. В ряде экспериментов обнаружены частицы, свойства к-рых согласуются с ожидаемыми свойствами Г. (см. [4], [5]). Лит.: [1] Nambu Y., в кн.: Preludes in theoretical physics, Amst., 1966, p. 133-42; [2] Славнов А.А., Фаддеев Л. Д., Введение в квантовую теорию калибровочных полей, 2 изд., М., 1988; [3] Ченг Т.-П., Ли Л.-Ф., Калибровочные теории в физике элементарных частиц, пер. с англ., М., 1987; [4] Прокошкин Ю.Д., «Физика элементарных частиц и атомного ядра», 1987, т. 18, в. 3, c. 503-74; [5] «Phys. Lett.», 1988, v. B204, p. 1-486. А. Л. Камаев.

нейтральная векторная частица с нулевой массой покоя, которая осуществляет перенос сильных взаимодействий между кварками, "склеивая" их в адроны. При обмене Г. аромат кварков сохраняется. Впервые понятие о Г. было введено в теорию сильных взаимодействий в [1]. Современная теория сильных взаимодействий - квантовая хромодинамика - предполагает существование восьми Г., реализующих присоединенное представление цветовой группы $S U(3)_{\text {color. }}$ При этом каждому из восьми $Г$. приписывается соответствующее квантовое число - цвет. Лагранжиан взаимодействия квантовой хромодинамики содержит члены, характеризующие кроме кварк-глюонного взаимодействия трехглюонное и четырехглюонное самодействие. Наличие подобного нетривиального самодействия является особенностью лагранжиана неабелевой калибровочной теории, к-рая характеризует ее отличие от лагранжиана квантовой электродинамики (см. [2], [3]). В соответствии с гипотезой конфайнмента Г., как и кварки, отсутствуют в свободном состоянии. Их характерными проявлениями в процессе электрон-позитронной аннигиляции является наблюдение трех узких пучков адронов (струй), из к-рых один возникает в результате превращения в адроны (адронизации) вылетающих Г., а два других образуются за счет адронизации кварков. В глубоконеупругом лептон-нуклонном рассеянии Г. проявляют себя как переносчики доли энергии нуклона, к-рой недосчитываются участвующие в процессе кварки (см. [3]). Другим важным следствием существования Г. является возможность образования в различных процессах так наз. глюониев (или глюболов), то есть адронов, состоящих из валентных Г. В ряде экспериментов обнаружены частицы, свойства к-рых согласуются с ожидаемыми свойствами Г. (см. [4], [5]). Лит.: [1] Nambu Y., в кн.: Preludes in theoretical physics, Amst., 1966, p. 133-42; [2] Славнов А.А., Фаддеев Л. Д., Введение в квантовую теорию калибровочных полей, 2 изд., М., 1988; [3] Ченг Т.-П., Ли Л.-Ф., Калибровочные теории в физике элементарных частиц, пер. с англ., М., 1987; [4] Прокошкин Ю.Д., «Физика элементарных частиц и атомного ядра», 1987, т. 18, в. 3, c. 503-74; [5] «Phys. Lett.», 1988, v. B204, p. 1-486. А. Л. Камаев.