ГОРИЗОНТОВ ТОПОЛОГИЯ

топология горизонтов событий, представляющих собой границу $H^{+}$прошлого конформной бесконечности будущего $J^{+}$в асимптотически плоском пространстве-времени (см. Пространство-время теории относительности). Если асимптотически плоское пространство-время сильно предсказуемо с пространственноподобной гиперповерхности $S$, то есть если кроме предсказаний об окрестности $J^{+}$(см. Сингулярности пространства-времени) можно делать предсказания еще и относительно нек-рой окрестности горизонта событий $\boldsymbol{H}^{+}$ с $S$, то в любой момент времени, характеризующего эволюцию горизонта, двумерная граница черной дыры компактна и односвязна. Если к тому же черная дыра стационарна и содержит материальные поля, удовлетворяющие гиперболич. уравнениям и условию энергодоминантности $\left(T_{i j} N^{i} L^{j} \geqslant 0\right.$ для любой пары направленных в будущее времениподобных векторов с компонентами $N_{i}$ и $L_{j}$ ), то каждая связная компонента границы горизонта событий гомеоморфна 2-сфере (см. [1]). Стационарная конфигурация, когда имеется несколько связных компонент границы, возможна в случае нескольких невращающихся заряженных черных дыр с массами, равными заряду (в геометрич. единицах). Конфигурация находится в безразличном равновесии, так как гравитационное притяжение компенсируется электростатич. отталкиванием. Из описанных топологич. свойств горизонта событий стационарной черной дыры при ряде дополнительных физически разумных предположений следует, что стационарность влечет за собой аксиальную симметрию. Этот факт имеет важное значение, так как дает исчерпывающую информацию о свойствах изометрии пространства-времени, к-рое, вероятно, образуется в результате гравитационного коллапса.

топология горизонтов событий, представляющих собой границу $H^{+}$прошлого конформной бесконечности будущего $J^{+}$в асимптотически плоском пространстве-времени (см. Пространство-время теории относительности). Если асимптотически плоское пространство-время сильно предсказуемо с пространственноподобной гиперповерхности $S$, то есть если кроме предсказаний об окрестности $J^{+}$(см. Сингулярности пространства-времени) можно делать предсказания еще и относительно нек-рой окрестности горизонта событий $\boldsymbol{H}^{+}$ с $S$, то в любой момент времени, характеризующего эволюцию горизонта, двумерная граница черной дыры компактна и односвязна. Если к тому же черная дыра стационарна и содержит материальные поля, удовлетворяющие гиперболич. уравнениям и условию энергодоминантности $\left(T_{i j} N^{i} L^{j} \geqslant 0\right.$ для любой пары направленных в будущее времениподобных векторов с компонентами $N_{i}$ и $L_{j}$ ), то каждая связная компонента границы горизонта событий гомеоморфна 2-сфере (см. [1]). Стационарная конфигурация, когда имеется несколько связных компонент границы, возможна в случае нескольких невращающихся заряженных черных дыр с массами, равными заряду (в геометрич. единицах). Конфигурация находится в безразличном равновесии, так как гравитационное притяжение компенсируется электростатич. отталкиванием. Из описанных топологич. свойств горизонта событий стационарной черной дыры при ряде дополнительных физически разумных предположений следует, что стационарность влечет за собой аксиальную симметрию. Этот факт имеет важное значение, так как дает исчерпывающую информацию о свойствах изометрии пространства-времени, к-рое, вероятно, образуется в результате гравитационного коллапса.