ДВУХЖИДКОСТНАЯ МОДЕЛЬ В ТЕОРИИ СВЕРХТЕКУЧЕСТИ ${ }^{4} \mathrm{He}$

эвристическое представление сверхтекучего состояния в виде двух компонент жидкости - нормальной и сверхтекучей (см. [1]). Этим компонентам по предположению сопоставляются соответственно плотности массы $\rho_{n}$ и $\rho_{s}$, а также скорости $\boldsymbol{v}_{n}$ и $\boldsymbol{v}_{s}$, причем $\rho_{n}+\rho_{s}=\rho, \rho_{n} \boldsymbol{v}_{n}+\rho_{s} \boldsymbol{v}_{s}=\pi$, где $\rho$ - плотность массы и $\pi$ - плотность импульса сверхтекучего ${ }^{4} \mathrm{He}$. Теория сверхтекучести ${ }^{4} \mathrm{He}$, созданная Л. Д. Ландау (1941), существенно опирается на Д. м., в связи с чем гидродинамич. уравнения этой теории получили название уравнений двухжидкостной гидродинамики. Лит.: [1] Tisza L., «Nature», 1938, v. 141, p. 913; [2] Халатников И. М., Теория сверхтекучести, М., 1971. М. Ю. Ковалевский.

эвристическое представление сверхтекучего состояния в виде двух компонент жидкости - нормальной и сверхтекучей (см. [1]). Этим компонентам по предположению сопоставляются соответственно плотности массы $\rho_{n}$ и $\rho_{s}$, а также скорости $\boldsymbol{v}_{n}$ и $\boldsymbol{v}_{s}$, причем $\rho_{n}+\rho_{s}=\rho, \rho_{n} \boldsymbol{v}_{n}+\rho_{s} \boldsymbol{v}_{s}=\pi$, где $\rho$ - плотность массы и $\pi$ - плотность импульса сверхтекучего ${ }^{4} \mathrm{He}$. Теория сверхтекучести ${ }^{4} \mathrm{He}$, созданная Л. Д. Ландау (1941), существенно опирается на Д. м., в связи с чем гидродинамич. уравнения этой теории получили название уравнений двухжидкостной гидродинамики. Лит.: [1] Tisza L., «Nature», 1938, v. 141, p. 913; [2] Халатников И. М., Теория сверхтекучести, М., 1971. М. Ю. Ковалевский.