Клейна - гордона уравнение

- релятивистски инвариантное квантовое уравнение, описывающее бесспиновые скалярные или псевдоскалярные частицы, напр, p-, К-мезоны. Уравнение установлено О. Клейном [1] и несколько позднее В. А. Фоком как волновое уравнение при условии цикличности по пятой координате и вскоре было выведено без привлечения пятой координаты многими авторами (напр., В. Гордоном [2]). Последовательное применение К.-Г. у. как квантового релятивистского уравнения возможно лишь в квантовой теории поля, а не в квантовой механике. В [3] была дана интерпретация К.-Г. у. как уравнения для полей частиц спина нуль. К.-Г. у. применяется для описания p-мезоатомов и соответствующих полей; играет роль одного из фундаментальных уравнений квантовой теории поля. К.-Г. у. - линейное однородное дифференциальное уравнение с частными производными 2-го порядка с постоянными коэффициентами: [img: http://localhost:8080/file/021218-23.jpg] где j(х, t)- (псевдо) скалярная функция, в общем случае комплексная, m=mc/h, m- масса покоя частиц. Если j - действительная функция, то К.-Г. у. описывает нейтральные (псевдо) скалярные частицы, а при комплексном j - заряженные. В последнем случае уравнение (1) дополняют уравнением для комплексно сопряженной функции j*: [img: http://localhost:8080/file/021218-24.jpg] Взаимодействие (псевдо) скалярных частиц с электромагнитным полем описывается минимальной подстановкой [img: http://localhost:8080/file/021218-25.jpg] К.-Г. у. удовлетворяет также каждая компонента волновой функции частиц любого спина, по только для случая спина 0 функция является инвариантной относительно Лоренца-Пуанкаре группы. К.-Г. у. может быть получено с помощью соотношения между энергией Еи импульсом рчастицы в специальной теории относительности [img: http://localhost:8080/file/021218-26.jpg] путем замены величин операторами (см. [4], [5]): [img: http://localhost:8080/file/021218-27.jpg] Как все релятивистские уравнения К.-Г. у. может быть представлено в форме Дирака уравнения, т. е. приведено к линейному уравнению первого порядка: [img: http://localhost:8080/file/021218-28.jpg] где коэффициенты Г a - матрицы, аналогичные Дирака матрицамga. В случае К.-Г. у. матрицы Г a удовлетворяют перестановочным соотношениям: [img: http://localhost:8080/file/021218-29.jpg] напр., Г a3=0 (матрицы Кеммера - Дуффина). Здесь hhu - метрический тензор пространства Минковского. Все Г a являются особенными матрицами (det Г a=0) и не имеют обратных матриц. Наряду с тривиальным решением (4) Г a=0, y=0 и в виде пятирядных матриц, описывающим скалярное поле самой функцией j и четырьмя компонентами ее градионта, соотношение (4) имеет еще решение в виде матриц десятого ранга. Соответствующая десятикомпонентная функция содержит 4 компоненты потенциала А a. и 6 компонент напряженностит. е. уравнения (3), (4) могут одновременно [img: http://localhost:8080/file/021218-30.jpg] давать представление для уравнения Прока, описывающего векторные частицы спина 1; при h=0 и действительной j дают представление уравнений Максвелла. При учете взаимодействия (псевдо) скалярных частиц с гравитационным полем в соответствии с общей теорией относительности К.-Г. у. обобщается на произвольное риманово пространство в виде: [img: http://localhost:8080/file/021218-31.jpg] где gab - метрический тензор, g- определитель матрицы ||gab||. Часто в уравнение (5) добавляют член Rj/6, где R- скалярная кривизна, благодаря чему при h=0 общерелятивистское К.-Г. у. становится конформно инвариантным. [img: http://localhost:8080/file/021218-32.jpg]