). Для систем многих взаимодействующих частиц в случае вырождения состояния статистич. равновесия для двувременных температурных коммутаторных функций Грина в энергетич. представлении справедливо неравенство: [img: http://localhost:8080/file/010215-41.jpg] где [img: http://localhost:8080/file/010215-42.jpg] - операторы уничтожения и рождения частицы с импульсом [img: http://localhost:8080/file/010215-43.jpg] Возникающие (при [img: http://localhost:8080/file/010215-44.jpg]), в соответствии с Б. т., у функций Грина особенности отвечают элементарным возбуждениям в исследуемой физич. системе. Б. т. предсказывает также асимптотич. поведение при малых импульсах макроскопич. характеристик системы, связанных с функциями Грина известными формулами. Согласно (1), напр., для сверхтекучих бозе- (или ферми-) систем плотность непрерывного распределения частиц по импульсам [img: http://localhost:8080/file/010215-45.jpg] при [img: http://localhost:8080/file/010215-46.jpg] стремится к бесконечности не медленнее, чем [img: http://localhost:8080/file/010215-47.jpg]. В этом случае вырождение состояния статистич. равновесия связано с законом сохранения полного числа частиц

http://libmeta.ru/resource/mathenc/publication/p10531